Levi-Civita記号から完全反対称tensorを求める
3次元で考えてみる
記法
どのページにもまだ書いていないことを補足すると
基底$ \sf Eの要素を、そのalphabetの小文字$ eを使って$ \bm e_iと書く
基底$ \sf Eの双対を$ \sf{\bar E}と書く
$ \sf\bar Eの要素を$ \bar\bm e_iと書く
$ {\cal\pmb E}^{\sf\bar E}:=\sum_{ijk}\epsilon_{ijk}\bar\bm e_i\bar\bm e_j\bar\bm e_k
座標系に不変かはまだわからないため、基底$ \sf Eの函数とした
座標変換
$ [{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf EEE}_{ijk}=\epsilon_{ijk}
$ [{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}=[\bm I]^{\sf F\bar E}_{il}[\bm I]^{\sf F\bar E}_{jm}[\bm I]^{\sf F\bar E}_{kn}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf EEE}_{lmn}
$ =\epsilon_{lmn}[\bm I]^{\sf F\bar E}_{il}[\bm I]^{\sf F\bar E}_{jm}[\bm I]^{\sf F\bar E}_{kn}
$ =\epsilon_{ijk}\epsilon_{lmn}[\bm I]^{\sf F\bar E}_{i0}[\bm I]^{\sf F\bar E}_{j1}[\bm I]^{\sf F\bar E}_{k2}
$ =\epsilon_{ijk}\det[\bm I]^{\sf F\bar E}
$ =\det[\bm I]^{\sf F\bar E}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf EEE}_{ijk}
任意の基底でこの変換則が成り立つか調べる
$ [{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}=\det[\bm I]^{\sf G\bar E}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf EEE}_{ijk}
$ =\frac{\det[\bm I]^{\sf G\bar E}}{\det[\bm I]^{\sf F\bar E}}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
$ =\det[\bm I]^{\sf G\bar E}\det[\bm I]^{\sf E\bar F}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
$ \because\det\left([\bm A]^{-1}\right)=\frac{1}{\det[\bm A]}
$ =\det[\bm I]^{\sf G\bar F}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
よって、任意の基底$ \sf F,G に対して$ [{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}=\det[\bm I]^{\sf G\bar F}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk} が成り立つ
$ \det[\bm I]^{\sf F\bar E} を分解する
これを使って、$ [{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}=\det[\bm I]^{\sf G\bar F}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk} を同じ基底ごとに分解する
$ [{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}=\det[\bm I]^{\sf G\bar F}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
$ \iff[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}={\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf G\bar F}\left|\det[\bm I]^{\sf G\bar F}\right|[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
$ \iff\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar G\bar G}\right|}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}={\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf G\bar F}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar F\bar F}\right|}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
これは相対的な量なので、一つの基底のみでは表せない
つまり、もし同じ手の座標系のみで考えるなら
$ {\cal\pmb E}:=\sum_{ijk}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf EE}\right|}\epsilon_{ijk}\bar\bm e_i\bar\bm e_j\bar\bm e_k
が基底$ \sf Eによらずに不変となるが、別の方向の座標系が混入すると$ \pmの違いが現れてしまう
たぶん……takker.icon
座標系に絶対的な符号があるのではなく、ある座標系を+系または-系と定義すれば、他の全ての座標系をどちらかの系に分類できることを示している
$ {\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf G\bar F} がそれに当たる
例えば$ \sf F を+系にすれば、$ {\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf G\bar F}>0 のとき$ \sf G も+系に、$ {\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf G\bar F} <0 なら$ \sf Gは-系になる
基準は適宜その都度設定すればいい
$ \sf Sを座標系の符号の基準とすると、
$ [{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}=\det[\bm I]^{\sf G\bar F}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
$ \iff[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}={\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf G\bar F}\left|\det[\bm I]^{\sf G\bar F}\right|[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
$ \iff\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar G\bar G}\right|}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}={\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf G\bar F}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar F\bar F}\right|}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
$ \iff\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar G\bar G}\right|}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}={\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf G\bar S}{\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf S\bar F}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar F\bar F}\right|}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
$ \iff{\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf\bar GS}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar G\bar G}\right|}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf GGG}_{ijk}={\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf\bar FS}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar F\bar F}\right|}[{\cal\pmb E}^{\sf\bar E}]^{\sf FFF}_{ijk}
つまり、
$ {\cal\pmb E}^{\sf S}:=\sum_{ijk}{\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf\bar GS}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar G\bar G}\right|}\epsilon_{ijk}\bar\bm g_i\bar\bm g_j\bar\bm g_k ー★
$ {\cal\pmb E}^{\sf F}={\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf F\bar E}{\cal\pmb E}^{\sf E}
特に、$ \sf Eが正規直交基底のとき
$ {\cal\pmb E}^{\sf E}=\sum_{ijk}\epsilon_{ijk}\bm e_i\bm e_j\bm e_k
$ {\cal\pmb E}^{\sf S}\cdot{\cal\pmb E}^{\sf T}={\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf\bar ES}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf\bar E\bar E}\right|}\epsilon_{ijk}\bar\bm e_i\bar\bm e_j\bar\bm e_k\cdot{\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf ET}\sqrt{\left|\det[\bm I]^{\sf EE}\right|}\epsilon_{lmn}\bm e_l\bm e_m\bm e_n
$ = {\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf S\bar E}[\bm I]^{\sf ET}\cdot1\cdot\epsilon_{ijk}\epsilon_{kmn}\bar\bm e_i\bar\bm e_j\bm e_m\bm e_n
$ = {\rm sgn}\det[\bm I]^{\sf ST}(\bar\bm e_i\bar\bm e_j\bm e_i\bm e_j-\bar\bm e_i\bar\bm e_j\bm e_j\bm e_i)
つまり、$ {\cal\pmb E}^{\sf\bar S}\cdot{\cal\pmb E}^{\sf S}=\bar\bm e_i\bar\bm e_j\bm e_i\bm e_j-\bar\bm e_i\bar\bm e_j\bm e_j\bm e_i=2{\cal\pmb W}か
正規直交基底を座標系の符号の基準にしないと、公式に修正が必要になっちゃう 厄介だな……
微分
$ \mathrm d\left({\cal\pmb E}^{\sf\bar S}\right)\cdot{\cal\pmb E}^{\sf S}+{\cal\pmb E}^{\sf\bar S}\cdot\mathrm d\left({\cal\pmb E}^{\sf S}\right)=\bm0
もしかして定数にならない?
座標系の符号の基準基底が曲線基底だと定数にならなそう
参考
行列式が負になることを想定していない
行列式が負になることを想定していない
座標変換行列の行列式の符号に言及している