偏差第2不変量と種々の不変量との関係
$ \bm Aの偏差第2不変量$ J\!J_{\bm A}と種々の不変量との関係 固有値による表現
$ J\!J_{\bm A}=\frac12\frac{1-3}{3}(\lambda_0+\lambda_1+\lambda_2)^2+\lambda_0\lambda_1+\lambda_1\lambda_2+\lambda_2\lambda_0
$ = \frac13(3\lambda_0\lambda_1+3\lambda_1\lambda_2+3\lambda_2\lambda_0-{\lambda_0}^2-{\lambda_1}^2-{\lambda_2}^2-2\lambda_0\lambda_1-2\lambda_1\lambda_2-2\lambda_2\lambda_0)
$ = \frac13\left(\lambda_0\lambda_1+\lambda_1\lambda_2+\lambda_2\lambda_0-{\lambda_0}^2-{\lambda_1}^2-{\lambda_2}^2\right)
$ = -\frac16\left({\lambda_0}^2-2\lambda_0\lambda_1+{\lambda_1}^2+{\lambda_1}^2-2\lambda_1\lambda_2+{\lambda_2}^2+{\lambda_2}^2-2\lambda_2\lambda_0+{\lambda_0}^2\right)
$ = -\frac16\left((\lambda_0-\lambda_1)^2+(\lambda_1-\lambda_2)^2+(\lambda_2-\lambda_0)^2\right)
$ \bm A^\top=\bm Aなら$ J\!J_{\bm A}\le0
$ \tau_{oct}=\sqrt{-\frac23J\!J_{\bm\sigma}}=\frac13\sqrt{(\lambda_0-\lambda_1)^2+(\lambda_1-\lambda_2)^2+(\lambda_2-\lambda_0)^2}
$ J\!J_{\bm\sigma}=-\frac32{\tau_{oct}}^2
$ |\bm T_J|=\sqrt{-\frac13J\!J_{\bm\sigma}}
$ J\!J_{\bm\sigma}=-3|{\bm T_J}|^2
$ \bar\sigma=\sqrt{-3J\!J_{\bm\sigma}}=\sqrt{\frac12\left((\lambda_0-\lambda_1)^2+(\lambda_1-\lambda_2)^2+(\lambda_2-\lambda_0)^2\right)}
$ J\!J_{\bm\sigma}=-\frac13\bar\sigma^2
$ J\!J_{\bm A}=-\frac13(\lambda_0-\lambda_1)^2
$ \tau_{oct}=\frac{\sqrt2}{3}|\lambda_0-\lambda_1|
$ J\!J_{\bm A}=\frac12\frac{1-2}2(\lambda_0+\lambda_1)^2+\lambda_0\lambda_1
$ = -\frac14(\lambda_0+\lambda_1)^2+\lambda_0\lambda_1
$ = -\frac14(\lambda_0-\lambda_1)^2
$ = -q^2
$ q:=\frac12(\lambda_0-\lambda_1):2次元偏差応力 $ \sqrt{-J\!J_{\bm A}}($ =|q|)がMohr円の半径に一致する また、$ \tau_{oct}=\frac1{\sqrt2}|\lambda_0-\lambda_1|=\sqrt2|q|になる