曲率
式チートシート
$ x\mapsto f(x)の場合
$ R=\frac{(1+f'(x)^2)^\frac32}{|f''(x)|}
微少量で表す場合
$ R=\frac{((\mathrm{d}y)^2+(\mathrm{d}x)^2)^\frac32}{\left|\frac{\mathrm{d}^2y}{{\mathrm{d} x}^2}\right|(\mathrm{d}x)^3}
$ f'(x)\ll 1なら、$ \frac1R\simeq|f''(x)|と近似できる
媒介変数表示
$ R=\frac{|\mathrm d(x,y)|^3}{y''\mathrm dx-x''\mathrm dy}
$ \pmb c=\pmb c_0+R\begin{pmatrix}\cos\theta\\\sin\theta\end{pmatrix}
$ \dot{\pmb l}(t)//\dot{\pmb c}
$ \iff \dot l_x=-Rk\sin\theta\land\dot l_y=Rk\cos\theta\quad\text{.for }\exists k\in\R
$ \ddot{\pmb l}(t)=\ddot{\pmb c}
$ \iff \ddot l_x=-R\cos\theta\land\ddot l_y=-R\sin\theta
$ \mathrm{d}l_x=-\tan\theta{\mathrm{d}l_y}
$ \implies \mathrm{d}^2l_x=-\frac{\mathrm{d}\theta}{(\cos\theta)^2}\mathrm{d}l_y-\tan\theta\mathrm{d}^2l_y=-(1+(\tan\theta)^2)\mathrm{d}\theta\mathrm{d}l_y-\tan\theta\mathrm{d}^2l_y
$ \iff \mathrm{d}\theta=-\frac{\mathrm{d}^2l_x+\tan\theta\mathrm{d}^2l_y}{1+(\tan\theta)^2}=-(\cos\theta)^2\mathrm d^2l_x+\cos\theta\sin\theta\mathrm d^2l_y
$ \begin{dcases}\mathrm{d}\dot l_x=-Rk\cos\theta\mathrm{d}\theta=-\dot l_y\mathrm{d}\theta\\\mathrm{d}\dot l_y=-Rk\sin\theta\mathrm{d}\theta\end{dcases}
$ \iff
$ |\mathrm d\pmb l|^2=R^2k^2(\mathrm d\theta)^2
おそらく$ \mathrm{d}\theta=\frac{\mathrm dl_x\mathrm d\dot l_y-\mathrm dl_y\mathrm d\dot l_x}{(\mathrm d l_x)^2+(\mathrm d l_y)^2}\mathrm{d}tになるはず
$ \mathrm d\dot fを$ \mathrm d^2fで表す
$ \mathrm d\dot f=\mathrm d\frac{\mathrm d f}{\mathrm d t}=\frac{\mathrm d^2f\mathrm dt-\mathrm d^2t\mathrm df}{\mathrm dt}=\mathrm d^2f-(\mathrm dt)'\mathrm df
$ (\mathrm dt)'=0とするなら、$ \mathrm d\dot f=\mathrm d^2fである
曲線の曲がり具合を示す量.
曲率が大きいほど曲がり具合はきつい.
曲線の一階微分は接線の傾きであり,その接線の傾きがどう変化していくかを表したものが曲率なので,曲線の二階微分で表される.
これはうそくさいtakker.icon
実際にはかなり複雑な非線型函数になる
半径 R の円の曲率は 1/R.