ファラデーの電磁誘導の法則
public.icon
ファラデーの電磁誘導の法則(ファラデーのでんじゆうどうのほうそく、英語: Faraday's law of induction)とは、電磁誘導において、1つの回路に生じる誘導起電力の大きさはその回路を貫く磁界の変化の割合に比例するというもの。ファラデーの誘導法則ともよばれる。また、ファラデーの電気分解の法則との混同のおそれのない場合は、単にファラデーの法則と呼称されることもある。 ポイント
磁力が強いほど大きくなる
早く動かすほどVは大きくなる(tが小さいほど)
たくさん巻いている方が大きくなる
ソレノイド(単線密巻)コイルを貫く磁界に変化があったときのコイルの誘導起電力V は
$ V=-N{\Delta \Phi \over \Delta t}
となる。ただし、N は巻数で、ΔΦ/Δt は微小時間Δt でのコイルを貫く磁束の変化である。またここで起電力の正の向きを磁束の向きに右ねじを進めるときのねじの回転方向としてあるので、右辺のマイナスは、磁束の変化を打ち消す方向に誘導起電力が発生することを意味している(レンツの法則)。 この法則は、コイルなどの導体があるかどうかに関わらず任意のループ(閉経路、向きのついた閉曲線)に適用できる。 経路の時間変化がない場合、 ループ Γ に沿った電場の積分は、このループ内(ループで囲まれた曲面)を通る磁束の変化速度の符号反転となる。式では次のように書ける。
$ {\displaystyle \oint _{\Gamma }\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =-{\mathrm {d} \Phi _{B} \over \mathrm {d} t}}
ここで E は電場、dl は経路の微小片、ΦB は磁束である。 注意点として、電磁誘導の法則は導線が動く(経路Γが時間変化する)場合にも適用されることがあるが、(E を静止系での電場と解釈するなら)上式は導線が動く場合はカバーしていない。
同じことを微分形で表すと次のようになる。B は磁束密度である。
$ \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}